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利用Newman-Penrose形式，在具有整体单极子的SchwarzshildAnti-deSitter(AdS)时空和Reisser-Nordstrom(RN)AdS时空中，首先对Dirac场和Rarita-Schwinger(RS)场方程进行了变量分离和退耦合，然后利用Horowitz-Hubeny方法计算了黑洞的似正模，具体结果如下：
对于Dirac场扰动下的渐近AdS时空中的整体单极子黑洞，我们分析了不同真空涨落值(描述整体单极子的参量)下不同半径的黑洞的似正模。得出如下结论：
1.对于大黑洞，似正模的实部与虚部是温度的线性函数。对于中小黑洞，似正模的实部与半径的函数关系比较接近温度与半径的函数关系；而似正模的虚部比较接近半径的线性函数。
2.大黑洞似正模的值与真空涨落值的大小关系不大。中小黑洞则不一样，随着真空涨落值的增加，似正模的实部、虚部与半径的函数关系都逐渐接近于半径的线性函数。
对于RS场扰动下的渐进AdS时空中的RN黑洞。对于大黑洞，我们分别研究了黑洞半径，电荷，扰动场角动量的量子数对黑洞似正模的基频与高阶谐波的影响。得出如下结论：
1.黑洞似正模的实部与虚部是温度的线性函数，但是这种线性函数的斜率与黑洞电荷相关。黑洞电荷越接近极值电荷(Qext)，线性函数的斜率越大。
2.由于对于不同半径的RN黑洞电荷极值不同，为清楚起见，我们将黑洞半径取定，来寻找似正模与黑洞电荷的关系。我们发现：随着电荷的增加，似正模的实部不是单调变化的，而是先减小后增加；似正模的虚部一直单调减小(绝对值增加)。当电荷接近某一临界值时，会出现一种实部为零的非振荡解，而且电荷越大，非振荡解的绝对值越小。我们所计算的0到4阶谐波都出现了这种情况。
3.在不改变黑洞半径的情况下，我们改变黑洞所带电荷，研究了似正模的高阶谐波，发现似正模实部虚部都是谐波阶数n的线性函数。在这里我们在大电荷的情况下也发现了上述的非振荡解。
4.我们还研究了似正模与扰动场角量子数的关系，发现角量子数的影响非常微弱。在某种程度上反映了似正模与初始扰动无关的特性.