利用J/ψ衰变过程研究重子激发态是重子物理研究的一种新的有效的途径,其中两步衰变J/ψ→N* N|（-） →N N|（-）M （其中M指介子） 是研究作为中间态的N* 的一个很好的场所。为获取可靠的N* 的信息,必须考虑中间态为核子的核子极点图对J/ψ→N N|（-）M 衰变的振幅的贡献。作为一个背景项的贡献,该过程的衰变振幅会和N* 为中间态的过程的衰变振幅相干迭加。特别是当M为π介子这样的轻介子时,核子极点图的贡献会相当的大,不能被忽略。本论文将着重讨论J/ψ→N N|（-）M 衰变过程中核子极点图的贡献,其中M 为赝标介子π、η和η。在核子极点图对J/ψ→N N|（-）M 衰变贡献的计算中,分别采用N* N|（-）N 相互作用的赝标（PS） 耦合和赝矢（PV） 耦合方式。考虑到中间态核子是离壳的,在核子传播子中引进了一个描述该离壳核子衰变宽度的虚部,并且在此基础上又进一步考虑了顶角形状因子的影响。当M = π时,计算结果表明:当仅在传播子中加入虚部时,会在一定程度上压低核子极点图的贡献。与采用无虚部的传播子的情况相比,衰变宽度的分支比降低了大约11%。此时PS 耦合和PV 耦合方式的分支比仍分别达到了50%和47%左右,核子极点的贡献还是相当大的,不可以忽略。然而,当同时在传播子中加入虚部并引入顶角形状因子,衰变分支比将进一步减小,与单纯加入顶角形状因子时的结果相比,衰变宽度的分支比也降低了约11%。通过对比可以发现顶角形状因子对分支比的影响要比在传播子中加入的虚部对分支比的影响明显。这两种处理方法都是考虑中间核子的离壳效应。加入顶角形状因子是考虑到强子不是单纯的点粒子,而是具有内部结构的;在传播子中加入虚部则是从中间态核子的衰变宽度出发的。由于两种处理给出的核子极点图的衰变宽度分支比都比较大,在计算核子极点图对J/ψ→N N|（-）π衰变中的贡献时,这两种因素都要考虑到。因此,要从J/ψ→N N|（-）π衰变中获取可靠的N? 信息,核子极点图的贡献必须考虑。