建立合理的亚格子模型是大涡模拟的关键问题，本文提出了一种剪切修正的亚格子模型，并对该模型进行了壁面无吹吸和有吹吸两种情况的验证。结果表明本文提出的模型既可以模拟壁面无吹吸的湍流流场，也可以模拟壁面有吹吸的非平衡湍流场。　　 在此基础上，采用剪切修正亚格子模型的大涡模拟(LES)的方法，模拟了不同雷诺数下的槽道湍流，研究了近壁湍流的统计性质，进而在壁面加入吹吸，研究了空间周期的湍流场中雷诺应力和速度变形率之间的相位关系。关于近壁湍流统计特性的结论如下：　　 (1)在给定压差的条件下，随雷诺数的变大，湍流平均速度剖面越来越低、其形状越来越饱满，速度剖面的对数区越来越长；随雷诺数的增大，平均流剖面近似符合对数律或指数律的程度越来越好。　　 (2)不同雷诺数的雷诺应力、脉动动能和脉动速度均方根在某种程度上具有相似性。在壁面坐标下，靠近壁面处曲线趋于重合；在槽宽坐标下，槽道中心处曲线趋于重合，脉动动能和脉动速度均方根在槽道中心趋于一个定值。　　 (3)给出了雷诺应力、脉动动能等量的峰值及其峰值位置与雷诺数之间的关系式。利用分段函数及完整函数形式，根据较低雷诺数的分布，以参数化的形式给出的不同雷诺数下的雷诺应力和脉动动能的分布。只要知道较低雷诺数的雷诺应力或脉动动能分布，就可以根据参数，由给出的关系式得到较高雷诺数的雷诺应力或脉动动能分布。关于雷诺应力与速度变形率之间相位关系的结论如下：　　 (4)雷诺应力与速度变形率之间存在相位差，在构建模式理论时，应将二者的相位差考虑到涡粘系数中。　　 (5)雷诺应力与速度变形率相位差的变化分为四个区：壁面控制区，相位差的变化呈快速增大趋势；壁面主控区，相位差增大趋势变缓慢，相位差达到最大值；外流主控区，外流的作用明显加强，相位差开始缓慢下降；外流控制区，相位差变化相对平缓。　　 (6)随吹吸波数的增大，壁面控制区的宽度不变，壁面主控区和外流主控区的宽度变窄，外流控制区的宽度大大变宽。　　 (7)在所研究的雷诺数范围内，在不同雷诺数下雷诺应力与速度变形率相位差，沿槽道法向的变化表现出相似的规律；雷诺应力与速度变形率的相位差随雷诺数的变化趋势明显，随着雷诺数的增加，在槽宽坐标下曲线向壁面方向移动，而在壁面坐标下相位差在壁面附近不再随雷诺数的变化而移动；随着雷诺数的增加，相位差峰值附近的区域在变大。　　 (8)在小幅值吹吸范围内，雷诺应力与速度变形率相位差的变化是有规律的；当壁面吹吸的幅值大过某个阈值，扰动的非线性开始起作用，雷诺应力与速度变形率的相位就将产生不同的反应，二者的相位差也将发生变化。