本文首先简单回顾了强相互作用和夸克模型。列举了几个现在比较流行的强衰变模型，说明了这些模型的成功之处和适用范围。在讨论新的重-轻介子之前，我们先详细介绍了重-轻介子体系的对称性、质量谱以及它们在强衰变时的基本特征。对于2003年发现的新强子态Dsj(2317)和Dsj(2460)，一般认为它们是由c夸克和s夸克组成的JP量子数为(0+，1+)的重-轻介子二重态。但是实验上观测到这两个粒子的质量明显低于夸克模型的预言，由此导致了一些理论上的困惑。由于Dsj(2317，2460)的质量低于DK(D*K)介子的阈值，所以它们的主要强衰变道为Dsj(2317，2460)→Ds(D*s)π0。这种强衰变是破坏同位旋对称性的。我们先利用3P0模型计算了Dsj(2317，2460)→Ds(D*s)η的顶角，结合从η-π0混合得来的同位旋破缺因子，我们得到了Dsj(2317，2460)→Ds(D*s)π0的衰变宽度。Dsj(2460)还可能通过放出两个π介子跃迁到基态(Ds，D*s)，即：Dsj(2460)→Dsππ和Dsj(2460)→D*sππ。作为一个粗略的估计，我们假设这种过程通过一个中间态f0(980)的帮助进行：Dsj(2460)→Ds(D*s)+f0(980)→Ds(D*s)+ππ。这过程是同位旋守恒的，但是相应的衰变宽度被三体末态相空间显著地压低。同时3P1和1P1态之间的混合也会大大压低这些衰变道的宽度。我们的结果显示Dsj(2460)的两π衰变宽度远小于它的单π衰变宽度。这一点和最新的实验数据符合得比较好。我们也用同样的方法计算了目前实验上尚未被发现的Bs(0+)和Bs(1+)介子的π衰变。