我们将手征夸克模型推广到πN低能散射过程.对π-p→ηn过程在阈能附近进行了研究.模型成功解释了微分截面和总截面。我们对n≤2的壳的共振态的贡献进行了分析。在η产生的阈附近，S11(1535)在反应中起主要的作用，S11(1650)对截面的贡献也很大，它与S11(1535)在能区W(≤)1.6 GeV是干涉相消的。此外D13(1520)对微分截面的形状的影响非常重要，虽然它对截面的贡献很小.核子极点项的贡献也是比较明显的。P11(1710)在W=1.7 GeV附近有很重要的贡献。t-道在整个过程中的贡献很小。　　我们在手征夸克模型中研究了重味重子的强衰变。Λ+c(2593),Λ+c(2625)，∑++，+,0c和∑+,0c(2520)的衰变宽度与实验取得了很好的一致。我们将模型推广到一些新发现的的重味重子态的研究，发现Λc(2880)和Λc(2940)是N=2主壳的D-波激发态;Λc(2880)可能是|Λc2Dλλ3/2+>，Λc(2940)可能是|Λc2Dλλ5/2+>.我们的计算表明Λc(2765)很可能是N=1壳的ρ-模式激发的P-波激发态，比较倾向于|Λc4Pρ1/2->组态.计算表明∑c(2800)可能为|∑c2Pλ1/2->组态.但是其作为|∑++c4Pλ5/2->不能完全排除。　　我们在手征夸克模型中系统研究了轻重介子的强衰变性质。对于S-波的矢量介子(D*(2007)，D*±(2010))，P-波的标量介子(D*0(2400)，B*0(5730))和张量介子(D*2(2460)，D*s2(2573))，我们的结果跟实验取得了很好的一致。对于轴失介子D1(2420)和D1(2430)它们对应于11P1和13P1的混合，混合角为φ(≌)-(55±5)°，跟其他模型的预言是一致的。同样的混合存在于Ds1(2460)和Ds1(2536)态中。B1(5725)和B1(5732)作为11P1和13P1的混合态，能够很好的解释B1(5725)的窄宽度，如果B1(5732)作为混合态，它的宽度比实验值要大，是否是混合态还有待实验进一步精确的测量。对D*(2640)这个位确定的态我们也进行了分析，根据计算该态比较倾向于23S1。新发现的态D*sJ(2860)在我们的模型计算中能够用13D3态来解释。D*sJ(2632)和D*sJ(2690)不能用任何简单的(c)s系统来解释。我们同时还对一些未为实验观测到的2S和1D的衰变性质进行了分析，预期能够对以后实验有帮助。