本文的第一部分，在QCD因子化框架下研究了粲夸克偶素在B衰变中的遍举产生过程。我们发现对于S-波粲夸克偶素的产生过程，如B→η<,c>K等，准确到领头阶扭度以及QCD的次领头阶修正，QCD因子化是成立的，但在扭度为3的水平上，因子化被破坏。此外，对于P-波态的产生，即使领头阶扭度的振幅中也存在着红外发散或端点奇异性，因此，因子化被完全破坏。这说明这些过程原则上是以长程贡献为主的。这种长程贡献来源于短程出射的正反粲夸克对处于色八重态位形，然后通过与K介子之间的软胶子交换，长程演化为粲夸克偶素的机制。而振幅的红外敏感性继承于粲夸克偶素在B衰变中单举产生所需要的色八重态贡献，虽然这种色八重态贡献倾向于投影到多体末态过程，但数值分析表明它可以也十分必要部分地投影到两体末态的过程中。因此，我们把这种遍举过程中出现的长程贡献称为”类色八重态贡献”。 利用粲夸克偶素的束缚能，我们可以模型估计这些“类色八重态贡献”的大小。我们发现这种贡献对S-波态的产生是重要的，而对于P-波态的产生，尤其是对于B→x<,c0>K，它们甚至是占主导地位的。同时，在此情形下，原有的按1/m<,b>展开的阶次计数规则被破坏，取而代之的是文中所提出的“拓展的”阶次计数规则。适当地选择束缚能的取值，我们得到的“类色八重态贡献”在数值上验证了这种“拓展的”阶次计数规则。利用模型估计的“类色八重态贡献”的数值，我们得到了与实验测量符合得很好的对衰变B→η<,c>K分支比的预期，这基本解决了原来准确到领头阶扭度时，理论与实验之间4-6倍的差距。同时，实验测量显示出来的很好的比例(scaling)行为，说明同样的理论解释也可以适用于J/ψ(ψ′，η′)等其他S-波态的产生。另一方面，对于不与树图V-A流耦合的P-波态h<,c>(x<,c0，2>)的产生，“类色八重态贡献”很好地解释了实验测量所暗示的非因子化贡献的不寻常行为，从而可与实验基本吻合，而这一点是一般的方法，如再散射机制所做不到的。 此外，我们利用Feynman图的渐进展开(asymptotic expansion)技术以及势非相对论QCD (pNRQCD)，定性地讨论了以上过程的顶角修正的振幅满足一个“改进的”QCD因子化公式。由此可以从重整化群的角度来说明，采用束缚能来估计“类色八重态贡献”的合理性。 本文的另一部分主要考查了最近在B工厂和Tevatron上发现的类粲夸克偶素态X(3872)的一些性质。我们假定它是一个传统的粲夸克偶素2P-态x′<,cl>，并以此为基础考查了它的产生和衰变。对X(3872)的B产生的遍举产率，我们可以按照第一部分的方法来估计，尽管有来自几个方面的不确定性，但得到的理论预期值与实验测量基本符合，同时也与强子对撞机上对X(3872)产生的测量数据相互协调。我们还用再散射方法考查了衰变模式X→Do<'0>D<'*0>+c.c→J/ψρ(ω)，在如此近阈的情况下，这种再散射贡献以振幅的实部为主。选取适当的参数，我们发现D介子中性道和带电道的阈值的差别以及相应末态相空间的差别，足以解释实验上所观察到的大的同位旋破坏效应；同时，当X(3872)处于D介子中性道闽之下时，实验观察到的各个衰变道的相对比率都可以很好的得到解释。进一步地，我们也估计了每个衰变道宽度的绝对大小，以及X(3872)的总宽度，这些理论估计与实验的测量，尤其是与对X(3872)产生的测量是相互协调的。