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扩散系数是描述液态金属动力学性质的关键物理量，也是金属材料设计与成型的必要参数。本文利用滑动剪切技术测量了Ce80Cu20二元及(La1-xCex)65Al10Cu25(x=0，0.3，0.5，0.7，1)伪三元非晶合金熔体的互扩散系数，从这两种合金熔体的测量结果来看，其互扩散系数都比普通熔体小，表现为较慢的扩散行为。在Ce80Cu20二元合金熔体中，结合课题组在该合金熔体中测量的Cu原子自扩散系数，结果发现互扩散系数的激活能与Cu原子自扩散系数激活能非常接近，互扩散系数绝对值大约是Cu自扩散系数的1.5倍。通过计算Ce80Cu20合金熔体的热力学驱动力（即热力学因子）发现，在该合金熔体中经典的Darken公式不能很好的描述自扩散系数和互扩散系数之间的关系。当引入动力学因子S且S在1.1±0.2～1.3±0.2之间时才能更好的描述二者之间的关系，这一结果与前人在Al基和Zr基合金熔体中获得的结果不同。在(La1-xCex)65Al10Cu25(x=0，0.3，0.5，0.7，1)伪三元非晶合金熔体互扩散系数测量的实验中，在保持La、Ce总含量不变的前提下，改变La、Ce的成分比例，并在773K测量Al-Cu的互扩散系数。结果表明Al-Cu的互扩散系数在误差范围内随La、Ce的变化相差不大。但前人的实验数据显示在(La1-xCex)65Al10Cu25体系中随着La、Ce的成分改变非晶形成能力变化较大，这表明在(La1-xCex)65Al10Cu25体系中互扩散系数和非晶形成能力之间没有必然的联系，这可能与La-Ce-Al-Cu体系中混合焓有关。