【摘 要】
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相互作用玻色子模型(IBM)已经成功描述了中重核的集体激发。不同于几何模型,IBM具有内部群结构的代数表示。在IBM原始模型,即IBM-1中,虽然只包括角动量L=0的s玻色子对和L=2的d玻色子对,IBM模型已经成功的描述了很多核的性质。本论文首先介绍了IBM-1的基本理论,包括基态、哈密顿量、群链的约化、内部相干态以及势能曲面等。论文第三章在原始相互作用玻色子模型(IBM-1)下系统研究了偶偶核
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相互作用玻色子模型(IBM)已经成功描述了中重核的集体激发。不同于几何模型,IBM具有内部群结构的代数表示。在IBM原始模型,即IBM-1中,虽然只包括角动量L=0的s玻色子对和L=2的d玻色子对,IBM模型已经成功的描述了很多核的性质。本论文首先介绍了IBM-1的基本理论,包括基态、哈密顿量、群链的约化、内部相干态以及势能曲面等。论文第三章在原始相互作用玻色子模型(IBM-1)下系统研究了偶偶核148-158Sm的正宇称态。我们计算了偶偶核148-158Sm同位素的能谱及电四级跃迁几率。计算值与实验能谱及电四级跃迁符合的不错,从而得出结论,通过使用U(5)到SU(3)极限的过渡哈密顿量可以很好的描述148-158Sm同位素链的性质。论文第四章在IBM-1的哈密顿量中引入了三体项(cubic term),在新的哈密顿量下,我们重新计算了偶偶核148-158Sm同位素链的正宇称态及电四级跃迁几率。比较Sm同位素链在IBM-1和引入三体项的情况下的能谱和E2跃迁几率,我们得到了关于三体作用项有价值的结论。在此基础上,我们进一步在哈密顿量中增加三次四级项(QQQ term),研究了更高阶项对能谱的影响。另外,我们还计算了各哈密顿量的经典极限,得到以变量和表达的势能曲面,从而可以更加直观的研究。使用这种方法,我们研究了三体项对U(5)极限到SU(3)极限之间Sm同位素核的影响。在该极限范围中,我们虽然没有得到原子核的稳定三轴形状,但是我们发现三体项的引入在势能曲面图中同一值的=30。处产生了极值,而不是在=0。或60。的地方,这意味着,三体项的引入描述出了三轴形变。同时,我们还发现,在=1处,上述势能曲面的势能井很浅,即表示该处三体项的作用很微弱,这解释论文前文中三体项对高激发态的作用效果明显而对低激发态几乎没有影<WP=4>响的现象。从而,当计算原子核的高激发态时,引入三体项是很重要的,可使IBM更好的描述原子核的性质。
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